1. 電圧が変化することで過渡的に流れる（非ファラデー電流）。
2. イオンまたは分子が電極との間で電子のやりとりをする（ファラデー電流）。

電流が流れない前のページではA⁺, B^-が溶けている系を考えましたが、 ここではB^-が＋極で電子を渡した後の生成物Cを考えます。
    B^- → C + e^-

この逆反応によって B^- が生成しますが反応速度が十分遅いものとします。 従ってφはA⁺とB^- の空間分布で決まります。

(a) 電流がはまだ流れないEDL（前ページの状況）。
(b) 電圧を高くする。- イオンは中性分子に変わったあと離脱する。
(c) 抜けたあとを次のイオンが埋める（拡散）。表面電荷は減る。電荷の相殺が不十分なので電場がEDLの外側に漏れる。

図では＋イオンは動かず、−イオンが動いて電流になっています。この状況をフラックス（流束）で表します。

拡散係数 D は同じとします。u_±をポアソン方程式に代入します。

こうして得られた方程式を、x はデバイ距離でφはV_Tでそれぞれスケーリングして次の式を得ます。
Q は10^-6 程度と見積もられますが結果に大きな影響を与えません。κは電極上の-イオン濃度を表すパラメータで、 κ=1, Q=0　が前ページの Gouy-Chapman モデルです。κ=0が大電流の極限になります（下左の図）。

η₀=10 では電流が流れないがη₀=２0 では定常的に電流が流れる場合、下図のような半定性的な図が描けます。

電流が流れないとき（ページ(3)、0.25 V）、電場はEDLで完全に遮蔽されます。電流が流れたのならばEDLは広がり、電場は外に出ますが、強さは
  E=(印加電圧より若干低い電圧)/(電極間距離)
になるでしょう。 ここでは 0.5 V としましたが、もっと高い電圧でも定性的には同じ結果になると思われます。これがめっきや電気泳動における EDL の姿でしょう。

ーイオンが抜ける過程のほかにも＋イオンが増える過程、あるいは両者が同時に起きる過程がありえますが、 ここでの取り扱いより複雑になるでしょうか。
ここでは定常状態に限定したので常微分方程式を解きましたが、過渡的変化を調べるのなら偏微分方程式を解くという、もっと難しい問題に直面します。